พลังงานสูงสุดของตัวเก็บประจุในวงจรการสั่นคือสูตร วงจรการสั่น สูตรของทอมสัน วงจรออสซิลเลเตอร์ในอุดมคติคืออะไร
ในวงจรไฟฟ้า เช่นเดียวกับในระบบเครื่องกล เช่น โหลดบนสปริงหรือลูกตุ้ม ปัญหาอาจเกิดขึ้นได้ การสั่นสะเทือนฟรี.
การสั่นสะเทือนทางแม่เหล็กไฟฟ้าเรียกว่าการเปลี่ยนแปลงความสัมพันธ์ระหว่างประจุกระแสและแรงดันไฟฟ้าเป็นระยะ
ฟรีการสั่นคือสิ่งที่เกิดขึ้นโดยไม่มีอิทธิพลจากภายนอกเนื่องจากพลังงานที่สะสมในตอนแรก
บังคับเรียกว่าการแกว่งในวงจรภายใต้อิทธิพลของแรงเคลื่อนไฟฟ้าเป็นระยะภายนอก
การสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าฟรี – สิ่งเหล่านี้เป็นการเปลี่ยนแปลงปริมาณแม่เหล็กไฟฟ้าซ้ำเป็นระยะ ๆ (ถาม– ค่าไฟฟ้า,ฉัน– ความแรงในปัจจุบันคุณ– ความต่างศักย์ไฟฟ้า) เกิดขึ้นโดยไม่มีการใช้พลังงานจากแหล่งภายนอก
ระบบไฟฟ้าที่ง่ายที่สุดที่สามารถออสซิลเลชั่นอิสระได้คือ วงจร RLC แบบอนุกรมหรือ วงจรการสั่น.
วงจรออสซิลเลเตอร์ –เป็นระบบที่ประกอบด้วยตัวเก็บประจุที่ต่ออนุกรมกันค, ตัวเหนี่ยวนำล และตัวนำไฟฟ้าที่มีความต้านทานร
พิจารณาวงจรออสซิลโลสโคปแบบปิดที่ประกอบด้วยตัวเหนี่ยวนำ L และตู้คอนเทนเนอร์ กับ.
เพื่อกระตุ้นการแกว่งในวงจรนี้ จำเป็นต้องจ่ายประจุจากแหล่งกำเนิดให้กับตัวเก็บประจุ ε - เมื่อกุญแจ เคอยู่ในตำแหน่งที่ 1 ตัวเก็บประจุจะถูกชาร์จตามแรงดันไฟฟ้า หลังจากเปลี่ยนกุญแจไปที่ตำแหน่ง 2 กระบวนการคายประจุตัวเก็บประจุผ่านตัวต้านทานจะเริ่มขึ้น รและตัวเหนี่ยวนำ ล- ภายใต้เงื่อนไขบางประการ กระบวนการนี้อาจเกิดการสั่นไหวได้
สามารถสังเกตการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าอิสระได้บนหน้าจอออสซิลโลสโคป
ดังที่เห็นได้จากกราฟการออสซิลโลสโคปที่ได้รับบนออสซิลโลสโคป การออสซิลโลสโคปแบบแม่เหล็กไฟฟ้าอิสระคือ ซีดจางกล่าวคือ แอมพลิจูดของมันจะลดลงเมื่อเวลาผ่านไป สิ่งนี้เกิดขึ้นเนื่องจากพลังงานไฟฟ้าส่วนหนึ่งที่ความต้านทานเชิงแอ็คทีฟ R ถูกแปลงเป็นพลังงานภายใน ตัวนำ (ตัวนำจะร้อนขึ้นเมื่อกระแสไฟฟ้าไหลผ่าน)
ลองพิจารณาว่าการแกว่งเกิดขึ้นในวงจรออสซิลเลชันอย่างไร และการเปลี่ยนแปลงพลังงานเกิดขึ้นอย่างไร ให้เราพิจารณากรณีที่ไม่มีการสูญเสียพลังงานแม่เหล็กไฟฟ้าในวงจร ( ร = 0).
หากคุณชาร์จตัวเก็บประจุเป็นแรงดันไฟฟ้า U 0 ดังนั้นในช่วงเวลาเริ่มต้น t 1 = 0 ค่าแอมพลิจูดของแรงดันไฟฟ้า U 0 และประจุ q 0 = CU 0 จะถูกสร้างขึ้นบนแผ่นของตัวเก็บประจุ
พลังงานทั้งหมด W ของระบบเท่ากับพลังงานของสนามไฟฟ้า W el:
ถ้าปิดวงจร กระแสจะเริ่มไหล แรงเคลื่อนไฟฟ้าปรากฏขึ้นในวงจร การเหนี่ยวนำตนเอง
เนื่องจากการเหนี่ยวนำตัวเองในขดลวด ตัวเก็บประจุจะไม่ถูกปล่อยออกมาทันที แต่จะค่อยๆ (เนื่องจากตามกฎของ Lenz กระแสเหนี่ยวนำที่เกิดขึ้นพร้อมกับสนามแม่เหล็กจะตอบโต้การเปลี่ยนแปลงของฟลักซ์แม่เหล็กที่ทำให้เกิดสิ่งนั้น นั่นคือแม่เหล็ก สนามของกระแสเหนี่ยวนำไม่อนุญาตให้ฟลักซ์แม่เหล็กของกระแสเพิ่มขึ้นในวงจรทันที) ในกรณีนี้ กระแสจะเพิ่มขึ้นทีละน้อย จนถึงค่าสูงสุด I 0 ณ เวลา t 2 = T/4 และประจุบนตัวเก็บประจุจะกลายเป็นศูนย์
เมื่อตัวเก็บประจุคายประจุ พลังงานของสนามไฟฟ้าจะลดลง แต่ในขณะเดียวกัน พลังงานของสนามแม่เหล็กก็จะเพิ่มขึ้น พลังงานทั้งหมดของวงจรหลังจากคายประจุตัวเก็บประจุเท่ากับพลังงานของสนามแม่เหล็ก W m:
ในช่วงเวลาถัดไป กระแสจะไหลไปในทิศทางเดียวกันลดลงจนเหลือศูนย์ ซึ่งทำให้ตัวเก็บประจุชาร์จใหม่ กระแสไม่หยุดทันทีหลังจากที่ตัวเก็บประจุถูกคายประจุเนื่องจากการเหนี่ยวนำในตัวเอง (ตอนนี้สนามแม่เหล็กของกระแสเหนี่ยวนำจะป้องกันฟลักซ์แม่เหล็กของกระแสในวงจรลดลงทันที) ในช่วงเวลา t 3 =T/2 ประจุของตัวเก็บประจุจะสูงสุดอีกครั้งและเท่ากับประจุเริ่มต้น q = q 0 แรงดันไฟฟ้าก็เท่ากับ U ดั้งเดิม = U 0 และกระแสในวงจร เป็นศูนย์ I = 0
จากนั้นตัวเก็บประจุจะคายประจุอีกครั้ง กระแสจะไหลผ่านการเหนี่ยวนำในทิศทางตรงกันข้าม หลังจากช่วงระยะเวลาหนึ่ง T ระบบจะกลับสู่สถานะเดิม การสั่นที่สมบูรณ์สิ้นสุดลงและกระบวนการจะเกิดซ้ำ
กราฟของการเปลี่ยนแปลงของประจุและความแรงของกระแสในระหว่างการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าอิสระในวงจรแสดงให้เห็นว่าความผันผวนของความแรงของกระแสจะช้ากว่าความผันผวนของประจุ π/2
พลังงานทั้งหมด ณ เวลาใดๆ จะเป็น:
เมื่อการแกว่งอย่างอิสระจะเกิดการเปลี่ยนแปลงของพลังงานไฟฟ้าเป็นระยะ ว e ซึ่งเก็บไว้ในตัวเก็บประจุกลายเป็นพลังงานแม่เหล็ก ว m คอยส์ และในทางกลับกัน หากไม่มีการสูญเสียพลังงานในวงจรออสซิลเลเตอร์ พลังงานแม่เหล็กไฟฟ้ารวมของระบบจะคงที่
การสั่นสะเทือนทางไฟฟ้าอิสระนั้นคล้ายคลึงกับการสั่นสะเทือนทางกล รูปภาพแสดงกราฟการเปลี่ยนแปลงประจุ ถาม(ที) ตัวเก็บประจุและไบแอส x(ที) โหลดจากตำแหน่งสมดุลตลอดจนกราฟปัจจุบัน ฉัน(ที) และความเร็วในการโหลด υ( ที) เป็นระยะเวลาหนึ่งของการสั่น
ในกรณีที่ไม่มีการหน่วง การสั่นอิสระในวงจรไฟฟ้าจะเกิดขึ้น ฮาร์มอนิกกล่าวคือเกิดขึ้นตามกฎหมาย
ถาม(ที) = ถาม 0 คอส(ω ที + φ 0)
ตัวเลือก ลและ ควงจรออสซิลเลเตอร์จะกำหนดเฉพาะความถี่ธรรมชาติเท่านั้น การสั่นสะเทือนฟรีและคาบการสั่น - สูตรทอมป์สัน
แอมพลิจูด ถาม 0 และเฟสเริ่มต้น φ 0 ถูกกำหนดไว้ เงื่อนไขเริ่มต้นนั่นคือวิธีที่ระบบถูกนำออกจากสมดุล
สำหรับความผันผวนของประจุ แรงดัน และกระแส จะได้สูตรต่อไปนี้:
สำหรับตัวเก็บประจุ:
ถาม(ที) = ถาม 0 คอสω 0 ที
คุณ(ที) = คุณ 0 คอสω 0 ที
สำหรับตัวเหนี่ยวนำ:
ฉัน(ที) = ฉัน 0 คอส(ω 0 ที+ π/2)
คุณ(ที) = คุณ 0 คอส(ω 0 ที + π)
มาจำกัน ลักษณะสำคัญของการเคลื่อนที่แบบสั่น:
ถาม 0, คุณ 0 , ฉัน 0 - แอมพลิจูด– โมดูล มูลค่าสูงสุดขนาดที่ผันผวน
ที - ระยะเวลา– ระยะเวลาขั้นต่ำสุดหลังจากนั้นจึงทำซ้ำกระบวนการอย่างสมบูรณ์
ν - ความถี่– จำนวนการสั่นต่อหน่วยเวลา
ω - ความถี่วงจร– จำนวนการสั่นใน 2n วินาที
φ - เฟสการสั่น- ปริมาณที่อยู่ใต้เครื่องหมายโคไซน์ (ไซน์) และแสดงลักษณะสถานะของระบบได้ตลอดเวลา
ความก้าวหน้าในการศึกษาแม่เหล็กไฟฟ้าในศตวรรษที่ 19 นำไปสู่การพัฒนาอย่างรวดเร็วของอุตสาหกรรมและเทคโนโลยี โดยเฉพาะอย่างยิ่งในด้านการสื่อสาร ขณะวางสายโทรเลขในระยะทางไกล วิศวกรได้พบกับปรากฏการณ์ที่อธิบายไม่ได้หลายประการ ซึ่งทำให้นักวิทยาศาสตร์ต้องทำการวิจัย ดังนั้นในช่วงทศวรรษที่ 50 นักฟิสิกส์ชาวอังกฤษ William Thomson (ลอร์ดเคลวิน) จึงหยิบยกประเด็นเรื่องโทรเลขข้ามมหาสมุทรแอตแลนติกขึ้นมา โดยคำนึงถึงความล้มเหลวของผู้ปฏิบัติงานกลุ่มแรก เขาได้ตรวจสอบปัญหาการแพร่กระจายของแรงกระตุ้นไฟฟ้าตามสายเคเบิลในทางทฤษฎี ในเวลาเดียวกัน เคลวินได้รับข้อสรุปที่สำคัญหลายประการ ซึ่งต่อมาทำให้สามารถใช้งานระบบโทรเลขข้ามมหาสมุทรได้ นอกจากนี้ในปี พ.ศ. 2396 นักฟิสิกส์ชาวอังกฤษยังได้สรุปเงื่อนไขของการมีอยู่ของการปล่อยประจุไฟฟ้าแบบสั่น เงื่อนไขเหล่านี้เป็นพื้นฐานของการศึกษาการสั่นทางไฟฟ้าทั้งหมด ในบทนี้และบทเรียนอื่นๆ ในบทนี้ เราจะดูพื้นฐานบางประการของทฤษฎีการสั่นทางไฟฟ้าของ Thomson
เรียกว่าการเปลี่ยนแปลงประจุกระแสและแรงดันไฟฟ้าในวงจรเป็นระยะหรือเกือบเป็นระยะ การสั่นสะเทือนทางแม่เหล็กไฟฟ้า- สามารถให้คำจำกัดความได้อีกคำหนึ่ง
การสั่นสะเทือนทางแม่เหล็กไฟฟ้าเรียกว่าการเปลี่ยนแปลงความแรงของสนามไฟฟ้าเป็นระยะ ( อี) และการเหนี่ยวนำแม่เหล็ก ( บี).
เพื่อกระตุ้นการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้า จำเป็นต้องมีระบบการสั่น ระบบการสั่นที่ง่ายที่สุดซึ่งสามารถรักษาการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าอิสระได้เรียกว่า วงจรการสั่น.
รูปที่ 1 แสดงวงจรการสั่นที่ง่ายที่สุด - นี่คือ วงจรไฟฟ้าซึ่งประกอบด้วยตัวเก็บประจุและขดลวดนำไฟฟ้าที่เชื่อมต่อกับแผ่นตัวเก็บประจุ
ข้าว. 1. วงจรออสซิลเลเตอร์
การสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าอิสระสามารถเกิดขึ้นได้ในวงจรการสั่นดังกล่าว
ฟรีเรียกว่าการแกว่งที่เกิดขึ้นเนื่องจากพลังงานสำรองที่สะสมโดยระบบออสซิลเลชั่นเองโดยไม่ดึงดูดพลังงานจากภายนอก
พิจารณาวงจรออสซิลเลเตอร์ที่แสดงในรูปที่ 2 ประกอบด้วย: ขดลวดที่มีความเหนี่ยวนำ ล, ตัวเก็บประจุแบบมีความจุ ค, หลอดไฟ (เพื่อตรวจสอบการมีอยู่ของกระแสในวงจร), กุญแจและแหล่งกำเนิดกระแสไฟฟ้า เมื่อใช้กุญแจ ตัวเก็บประจุสามารถเชื่อมต่อกับแหล่งกำเนิดกระแสหรือขดลวดได้ ในช่วงเวลาเริ่มต้น (ตัวเก็บประจุไม่ได้เชื่อมต่อกับแหล่งกำเนิดกระแส) แรงดันไฟฟ้าระหว่างแผ่นของมันคือ 0
ข้าว. 2. วงจรออสซิลเลเตอร์
เราชาร์จตัวเก็บประจุโดยเชื่อมต่อกับแหล่งจ่ายไฟ DC
เมื่อคุณเปลี่ยนตัวเก็บประจุเป็นคอยล์ ไฟจะสว่างขึ้นในช่วงเวลาสั้นๆ นั่นคือตัวเก็บประจุจะคายประจุอย่างรวดเร็ว
ข้าว. 3. กราฟของแรงดันไฟฟ้าระหว่างแผ่นตัวเก็บประจุกับเวลาระหว่างการคายประจุ
รูปที่ 3 แสดงกราฟแรงดันไฟฟ้าระหว่างแผ่นตัวเก็บประจุเทียบกับเวลา กราฟนี้แสดงช่วงเวลาตั้งแต่วินาทีที่ตัวเก็บประจุถูกเปลี่ยนไปยังขดลวดจนกระทั่งแรงดันไฟฟ้าตกคร่อมตัวเก็บประจุเป็นศูนย์ จะเห็นได้ว่าแรงดันไฟฟ้ามีการเปลี่ยนแปลงเป็นระยะ กล่าวคือ มีการสั่นเกิดขึ้นในวงจร
ผลที่ตามมาคือ การสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าแบบหน่วงอิสระจะไหลในวงจรออสซิลเลชัน
ในช่วงเวลาเริ่มต้น (ก่อนที่ตัวเก็บประจุจะปิดกับขดลวด) พลังงานทั้งหมดจะกระจุกตัวอยู่ในสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุ (ดูรูปที่ 4 ก)
เมื่อตัวเก็บประจุลัดวงจรถึงขดลวด ตัวเก็บประจุจะเริ่มคายประจุ กระแสคายประจุของตัวเก็บประจุที่ไหลผ่านขดลวดทำให้เกิดสนามแม่เหล็ก ซึ่งหมายความว่ามีการเปลี่ยนแปลงของฟลักซ์แม่เหล็กรอบขดลวดและแรงเคลื่อนไฟฟ้าเหนี่ยวนำตัวเองจะปรากฏขึ้นซึ่งป้องกันการคายประจุของตัวเก็บประจุทันทีดังนั้นกระแสคายประจุจะเพิ่มขึ้นทีละน้อย เมื่อกระแสคายประจุเพิ่มขึ้น สนามไฟฟ้าในตัวเก็บประจุจะลดลง แต่สนามแม่เหล็กของขดลวดจะเพิ่มขึ้น (ดูรูปที่ 4 b)
ในขณะที่สนามแม่เหล็กของตัวเก็บประจุหายไป (ตัวเก็บประจุถูกปล่อยออกมา) สนามแม่เหล็กของขดลวดจะสูงสุด (ดูรูปที่ 4 ค)
นอกจากนี้สนามแม่เหล็กจะลดลงและกระแสเหนี่ยวนำในตัวจะปรากฏขึ้นในวงจรซึ่งจะป้องกันไม่ให้สนามแม่เหล็กลดลง ดังนั้นกระแสเหนี่ยวนำในตัวเองนี้จะถูกส่งไปในลักษณะเดียวกับกระแสคายประจุของตัวเก็บประจุ นี่จะทำให้ตัวเก็บประจุชาร์จใหม่ นั่นคือบนหน้าปกที่มีเครื่องหมายบวกในตอนแรกจะมีเครื่องหมายลบปรากฏขึ้นและในทางกลับกัน ทิศทางของเวกเตอร์ความแรงของสนามไฟฟ้าในตัวเก็บประจุจะเปลี่ยนไปในทางตรงกันข้าม (ดูรูปที่ 4 d)
กระแสไฟฟ้าในวงจรจะลดลงเนื่องจากสนามไฟฟ้าในตัวเก็บประจุเพิ่มขึ้น และจะหายไปโดยสิ้นเชิงเมื่อสนามในตัวเก็บประจุถึงค่าสูงสุด (ดูรูปที่ 4 d)
ข้าว. 4. กระบวนการที่เกิดขึ้นในช่วงเวลาหนึ่งของการสั่น
เมื่อสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุหายไป สนามแม่เหล็กจะกลับถึงค่าสูงสุดอีกครั้ง (ดูรูปที่ 4g)
ตัวเก็บประจุจะเริ่มชาร์จเนื่องจากกระแสเหนี่ยวนำ เมื่อประจุดำเนินไป กระแสไฟฟ้าจะลดลง และสนามแม่เหล็กก็จะอ่อนลงด้วย (ดูรูปที่ 4 ชม.)
เมื่อประจุตัวเก็บประจุแล้ว กระแสไฟฟ้าในวงจรและสนามแม่เหล็กจะหายไป ระบบจะกลับสู่สถานะเดิม (ดูรูปที่ 4 จ)
ดังนั้นเราจึงตรวจสอบกระบวนการที่เกิดขึ้นระหว่างช่วงการสั่นช่วงหนึ่ง
ค่าของพลังงานที่เข้มข้นในสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุ ณ เวลาเริ่มต้นคำนวณโดยสูตร:
, ที่ไหน
ค่าตัวเก็บประจุ ค- ความจุไฟฟ้าของตัวเก็บประจุ
หลังจากหนึ่งในสี่ของช่วงเวลา พลังงานทั้งหมดของสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุจะถูกแปลงเป็นพลังงานของสนามแม่เหล็กของขดลวด ซึ่งถูกกำหนดโดยสูตร:
ที่ไหน ล- ตัวเหนี่ยวนำคอยล์ ฉัน- ความแรงในปัจจุบัน
ในช่วงเวลาใดเวลาหนึ่งผลรวมของพลังงานของสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุและสนามแม่เหล็กของขดลวดจะเป็นค่าคงที่ (หากละเลยการลดทอน):
ตามกฎการอนุรักษ์พลังงาน พลังงานรวมของวงจรคงที่ ดังนั้นอนุพันธ์ของค่าคงที่เทียบกับเวลาจะเท่ากับศูนย์:
เมื่อคำนวณอนุพันธ์ตามเวลาเราได้รับ:
ให้เราคำนึงว่ามูลค่าปัจจุบันของกระแสเป็นอนุพันธ์อันดับหนึ่งของประจุตามเวลา:
เพราะฉะนั้น:
ถ้ามูลค่าปัจจุบันของกระแสเป็นอนุพันธ์อันดับหนึ่งของประจุเทียบกับเวลา ดังนั้นอนุพันธ์ของกระแสเทียบกับเวลาจะเป็นอนุพันธ์อันดับสองของประจุเทียบกับเวลา:
เพราะฉะนั้น:
เราได้รับสมการเชิงอนุพันธ์ซึ่งมีคำตอบเป็นฟังก์ชันฮาร์มอนิก (ประจุขึ้นอยู่กับเวลาแบบฮาร์มอนิก):
ความถี่การแกว่งของวงจรซึ่งกำหนดโดยค่าความจุไฟฟ้าของตัวเก็บประจุและการเหนี่ยวนำของขดลวด:
ดังนั้นการแกว่งของประจุและกระแสและแรงดันไฟฟ้าในวงจรจะเป็นฮาร์มอนิก
เนื่องจากคาบของการแกว่งมีความสัมพันธ์กับ ความถี่วงจรความสัมพันธ์ผกผัน แล้วคาบจะเท่ากับ:
สำนวนนี้เรียกว่า สูตรของทอมสัน.
อ้างอิง
- Myakishev G.Ya. ฟิสิกส์: หนังสือเรียน. สำหรับเกรด 11 การศึกษาทั่วไป สถาบัน - อ.: การศึกษา, 2553.
- Kasyanov V.A. ฟิสิกส์. เกรด 11: ทางการศึกษา เพื่อการศึกษาทั่วไป สถาบัน - ม.: อีแร้ง, 2548.
- Gendenstein L.E., Dick Yu.I., ฟิสิกส์ 11. - อ.: Mnemosyne
- Lms.licbb.spb.ru ()
- หน้าแรกtask.com ()
- Sch130.ru ()
- Youtube.com()
การบ้าน
- การสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าเรียกว่าอะไร?
- คำถามท้ายย่อหน้าที่ 28, 30 (2) - Myakishev G.Ya. ฟิสิกส์ 11 (ดูรายการการอ่านที่แนะนำ) ()
- พลังงานถูกแปลงในวงจรอย่างไร?
การสั่นและคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้า
§1 วงจรออสซิลเลเตอร์
การสั่นสะเทือนตามธรรมชาติในวงจรออสซิลเลชัน
สูตรของทอมสัน
การสั่นแบบหน่วงและบังคับใน k.k.
- การแกว่งอิสระในหน่วย k.k.
วงจรออสซิลเลเตอร์ (OC) เป็นวงจรที่ประกอบด้วยตัวเก็บประจุและตัวเหนี่ยวนำ ภายใต้เงื่อนไขบางประการในเค.เค. ความผันผวนของประจุ กระแส แรงดัน และพลังงานทางแม่เหล็กไฟฟ้าอาจเกิดขึ้นได้
พิจารณาวงจรที่แสดงในรูปที่ 2 หากคุณวางกุญแจไว้ที่ตำแหน่ง 1 ตัวเก็บประจุจะชาร์จและมีประจุปรากฏบนจานถามและแรงดันไฟฟ้า ยู ซี- หากคุณเลื่อนกุญแจไปที่ตำแหน่ง 2 ตัวเก็บประจุจะเริ่มคายประจุ กระแสจะไหลในวงจร และพลังงานของสนามไฟฟ้าที่อยู่ระหว่างแผ่นของตัวเก็บประจุจะถูกแปลงเป็นพลังงานสนามแม่เหล็กที่มีความเข้มข้นในตัวเหนี่ยวนำล- การมีอยู่ของตัวเหนี่ยวนำนำไปสู่ความจริงที่ว่ากระแสไฟฟ้าในวงจรไม่เพิ่มขึ้นทันที แต่ค่อยๆ เนื่องมาจากปรากฏการณ์การเหนี่ยวนำตัวเอง เมื่อตัวเก็บประจุคายประจุ ประจุบนเพลตจะลดลง และกระแสไฟฟ้าในวงจรจะเพิ่มขึ้น ค่าสูงสุดกระแสลูปจะถึงศูนย์เมื่อประจุบนเพลตเท่ากับศูนย์ จากช่วงเวลานี้กระแสลูปจะเริ่มลดลง แต่เนื่องจากปรากฏการณ์การเหนี่ยวนำตัวเองสนามแม่เหล็กของตัวเหนี่ยวนำจะได้รับการสนับสนุนจากสนามแม่เหล็กเช่น เมื่อตัวเก็บประจุคายประจุจนหมด พลังงานของสนามแม่เหล็กที่สะสมอยู่ในตัวเหนี่ยวนำจะเริ่มเปลี่ยนเป็นพลังงานของสนามไฟฟ้า เนื่องจากกระแสลูป ตัวเก็บประจุจะเริ่มชาร์จและประจุที่อยู่ตรงข้ามกับประจุเดิมจะเริ่มสะสมบนจาน ตัวเก็บประจุจะถูกชาร์จใหม่จนกว่าพลังงานทั้งหมดของสนามแม่เหล็กของตัวเหนี่ยวนำจะถูกแปลงเป็นพลังงานของสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุ จากนั้นกระบวนการจะทำซ้ำในทิศทางตรงกันข้าม และเกิดการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าในวงจร
ให้เราเขียนกฎข้อที่ 2 ของ Kirchhoff สำหรับการพิจารณา k.k.
สมการเชิงอนุพันธ์ ค.เค.
เราได้รับสมการเชิงอนุพันธ์สำหรับการแกว่งของประจุใน k.k. สมการนี้คล้ายกับสมการเชิงอนุพันธ์ที่อธิบายการเคลื่อนที่ของวัตถุภายใต้การกระทำของแรงกึ่งยืดหยุ่น ดังนั้นการแก้สมการนี้จึงเขียนในลักษณะเดียวกัน
สมการของการสั่นของประจุในหน่วย k.k.
สมการของการสั่นของแรงดันไฟฟ้าบนแผ่นตัวเก็บประจุใน scc
สมการของการแกว่งของกระแสในซีซี
- การสั่นแบบหน่วงในหน่วย k.k.
พิจารณา CC ที่มีความจุ ความเหนี่ยวนำ และความต้านทาน กฎข้อที่ 2 ของ Kirchhoff ในกรณีนี้จะถูกเขียนในรูปแบบ
- ค่าสัมประสิทธิ์การลดทอน,
ความถี่วงจรธรรมชาติ
- - สมการเชิงอนุพันธ์ของการสั่นแบบหน่วงใน k.k.
สมการของการสั่นแบบหน่วงของประจุในหน่วยซีซี
กฎแห่งการเปลี่ยนแปลงในแอมพลิจูดของประจุระหว่างการสั่นแบบหน่วงในซีซี
ระยะเวลาของการสั่นแบบหน่วง
การลดลงของการลดทอน
- การลดลงของการหน่วงลอการิทึม
ปัจจัยด้านคุณภาพรูปร่าง
หากการลดทอนนั้นอ่อนแอแล้ว ที этоT 0
ศึกษาการเปลี่ยนแปลงแรงดันไฟฟ้าบนแผ่นตัวเก็บประจุ
การเปลี่ยนแปลงของกระแสจะแตกต่างกันไปในแต่ละเฟสโดย φ จากแรงดันไฟฟ้า
ใน - เกิดการสั่นแบบหน่วงได้
ใน - ตำแหน่งวิกฤติ
ที่ เช่น ร >
รถึง- ไม่เกิดการสั่น (การคายประจุของตัวเก็บประจุเป็นระยะ)
2. เหตุใดพลังงานทั้งหมดของสนามแม่เหล็กไฟฟ้าจึงถูกอนุรักษ์ไว้ในวงจรออสซิลลาทอรี
เพราะไม่ต้องใช้ความร้อน (R µ 0)3. อธิบายว่าเหตุใดการสั่นของประจุและกระแสฮาร์มอนิกที่ไม่ทำให้ชื้นจึงเกิดขึ้นในวงจร
ในช่วงเริ่มต้น t = 0 สนามไฟฟ้าจะเกิดขึ้นระหว่างแผ่นของตัวเก็บประจุ ที่เวลา t = T/4 กระแสในวงจรจะลดลง และฟลักซ์แม่เหล็กในขดลวดลดลง ตัวเก็บประจุเริ่มชาร์จใหม่และมีสนามไฟฟ้าปรากฏขึ้นระหว่างแผ่นซึ่งมีแนวโน้มที่จะลดกระแส ณ เวลา t = T/2 กระแสจะเป็น 0 ประจุบนเพลตเท่ากับค่าดั้งเดิมในค่าสัมบูรณ์ แต่มีทิศทางตรงกันข้าม จากนั้นกระบวนการทั้งหมดก็จะเริ่มเกิดขึ้น ด้านหลังและในขณะนี้ t = T ระบบจะกลับสู่สถานะเดิม วงจรจะเกิดซ้ำ ในวงจรในกรณีที่ไม่มีการสูญเสียเนื่องจากการทำความร้อนของสายไฟจะมีการสั่นของประจุบนแผ่นตัวเก็บประจุและความแรงของกระแสไฟฟ้าในตัวเหนี่ยวนำแบบฮาร์มอนิก4. ตามกฎหมายข้อใดที่ประจุของตัวเก็บประจุและกระแสในตัวเหนี่ยวนำเปลี่ยนแปลงไปตามกาลเวลา?
ตามกฎของโอห์มสำหรับวงจรออสซิลลาทอรี5. คาบของการสั่นตามธรรมชาติในวงจรออสซิลเลเตอร์ขึ้นอยู่กับค่าความจุไฟฟ้าของตัวเก็บประจุและการเหนี่ยวนำของขดลวดอย่างไร?
การสั่นสะเทือนแบบอิสระเป็นที่เข้าใจกันดีจากตัวอย่างของสปริงหรือลูกตุ้มทางคณิตศาสตร์ แต่สามารถเกิดขึ้นได้ไม่เพียงแต่ในระบบเครื่องกลเท่านั้น แต่ยังเกิดขึ้นในวงจรไฟฟ้าด้วย ตัวอย่างหนึ่งของวงจรดังกล่าวคือวงจร $LCR$ แบบสั่น
คำนิยาม
วงจรออสซิลเลเตอร์ (วงจร LCR)- วงจรไฟฟ้าที่ประกอบด้วยตัวเก็บประจุที่มีความจุ $C$ ขดลวดที่มีความเหนี่ยวนำ $L$ และตัวต้านทานที่มีความต้านทาน $R$ การสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าแบบหน่วงอิสระเกิดขึ้นในวงจรนี้ และอัตราการลดทอนของการสั่นเหล่านี้ถูกกำหนดโดยความต้านทาน $R$ ของตัวต้านทาน
วงจรออสซิลเลเตอร์ในอุดมคติ (วงจร LC)- วงจรออสซิลเลเตอร์ที่ไม่มี ความต้านทานไฟฟ้า$อาร์$. มีการสั่นของแม่เหล็กไฟฟ้าแบบอิสระและไม่มีการหน่วงเกิดขึ้น
ประเภทของรูปร่างถูกกำหนดโดยวิธีการเชื่อมต่อองค์ประกอบต่างๆ ตัวอย่างเช่น เมื่อเชื่อมต่อแบบอนุกรม วงจรออสซิลเลเตอร์เรียกว่าอนุกรม
วงจรสั่น ($LC$-วงจร)
ลองศึกษาพฤติกรรมของ $LC$-circuit พิจารณาตัวเก็บประจุที่มีความจุ $C$ ตัวเหนี่ยวนำที่มีความเหนี่ยวนำ $L$ และสวิตช์เปิด $K$ ที่เชื่อมต่อแบบอนุกรม
สมมติว่าในตอนแรกตัวเก็บประจุถูกชาร์จด้วยแรงดันไฟฟ้า $U_0$ ดังแสดงในรูป จะเกิดอะไรขึ้นในวงจรหลังจากปิดสวิตช์ $K$?
การวิเคราะห์ทั่วไป
กระแสไซน์ซอยด์จะไหลในวงจร ซึ่งจะคายประจุหรือชาร์จประจุตัวเก็บประจุเป็นระยะๆ
ปริมาณพื้นฐานแต่ละปริมาณจะเปลี่ยนไปตามกฎของไซน์หรือโคไซน์ที่มีความถี่เป็นวงจร (ธรรมชาติ)
$\omega=\dfrac(1)(\sqrt(L(\cdot)C))(\textrm(.))$
ปัจจุบัน $I$ ในวงจร | ประจุของตัวเก็บประจุ $q$ | แรงดันไฟฟ้า $U_C$ คร่อมตัวเก็บประจุ | แรงดันไฟฟ้า $U_L$ บนคอยล์ |
$I=I_0(\cdot)\sin(\โอเมก้า(\cdot)t)$ | $q=q_0(\cdot)\cos(\โอเมก้า(\cdot)t)$ | $U_C=U_0(\cdot)\cos(\โอเมก้า(\cdot)t)$ | $U_L=U_0(\cdot)\cos(\โอเมก้า(\cdot)t)$ |
การพิสูจน์
ประจุเริ่มต้นของตัวเก็บประจุคือ $q_0=C(\cdot)U_0$ ทันทีหลังจากปิดสวิตช์ $K$ กระแสในวงจรจะไม่เปลี่ยนแปลงกะทันหันและจะเป็นศูนย์ นี่เป็นเพราะการมีขดลวดเหนี่ยวนำ ซึ่งการเปลี่ยนแปลงของกระแสจะถูกป้องกันโดยแรงเคลื่อนไฟฟ้าแบบเหนี่ยวนำตัวเอง $ℰ_(si)$
แรงดันไฟฟ้า $U_C$ คร่อมตัวเก็บประจุเป็นสัดส่วนโดยตรงกับประจุ $q$ นั่นคือ
$U_C=\dfrac(q)(C)(\textrm(.))$
แรงดันไฟฟ้า $U_L$ บนคอยล์ถูกกำหนดโดยแรงเคลื่อนไฟฟ้าแบบเหนี่ยวนำตัวเองของมัน $ℰ_(si)$ ตามสูตร
$U_L=-ℰ_(si)=L(\cdot)I"(t)(\textrm(,))$
โดยที่ $I"(t)=\dfrac((\Delta)I)((\Delta)t)$ คืออัตราการเปลี่ยนแปลงของ $I$ ในปัจจุบัน (อนุพันธ์ปัจจุบัน)