การเชื่อมต่อตัวต้านทาน ตัวเก็บประจุ และตัวเหนี่ยวนำแบบขนานและแบบอนุกรม การเชื่อมต่อแบบอนุกรมของคอยล์และตัวเก็บประจุ การเชื่อมต่อแบบขนานของตัวเก็บประจุ
เมื่อขดลวดและตัวเก็บประจุเชื่อมต่อกันแบบอนุกรมในแผนภาพการออกแบบ องค์ประกอบแต่ละส่วนของวงจรไฟฟ้าสามารถแสดงได้ด้วยความต้านทานแบบแอคทีฟและรีแอกทีฟ หรือการนำไฟฟ้าแบบแอคทีฟและรีแอกทีฟ
สำหรับการคำนวณ แผนภาพที่ง่ายกว่าคือ รูปที่. ในรูป 14.1 a โดยที่องค์ประกอบต่างๆ เชื่อมต่อกันเป็นอนุกรม และในแผนภาพในรูปที่ 1 14.1 ข. เชื่อมต่อแบบผสม
ให้เราสมมติว่าพารามิเตอร์ของคอยล์ R1, L และตัวเก็บประจุ R2, C เป็นที่รู้จัก กระแสวงจร ฉัน = ฉันบาป.
จำเป็นต้องกำหนดแรงดันไฟฟ้าในส่วนของวงจรและกำลังไฟ
แผนภาพเวกเตอร์และอิมพีแดนซ์เป้าหมาย
ค่าปัจจุบันของแรงดันไฟฟ้าทั้งหมดสามารถแสดงได้ด้วยผลรวมของแรงดันไฟฟ้าปัจจุบันในแต่ละองค์ประกอบของวงจร:
คุณ = คุณ 1R + คุณ L + คุณ C + คุณ 2R ,
ความหมาย เฟสไม่ตรงกัน แรงดันไฟฟ้าที่ใช้งานและปฏิกิริยา แรงดันไฟฟ้ารวมจะได้มาจากการเพิ่มเวกเตอร์:
U = U 2R + U L + U C + U 2R
ในการสร้างไดอะแกรมเวกเตอร์ เราพบ:
คุณ 1R = IR 1; คุณ 2R = IR 2 ; ยูแอล = ทรงเครื่อง ลิตร ; ยูค = ทรงเครื่องค .
ขึ้นอยู่กับอัตราส่วนของค่ารีแอกแทนซ์ตัวเหนี่ยวนำและความจุ สามารถสังเกตได้สามกรณี:
1.
XL >X C
- ในกรณีนี้ แผนภาพเวกเตอร์จะแสดงในรูป 14.2. แผนภาพแสดงสามเหลี่ยมแรงดันไฟฟ้าสำหรับขดลวดและตัวเก็บประจุ และค้นหาเวกเตอร์แรงดันไฟฟ้า U 1 และ U 2 บนองค์ประกอบเหล่านี้
ผลรวมเวกเตอร์ของแรงดันไฟฟ้า คุณ 1 + คุณ 2 = คุณ ให้แรงดันไฟรวมในวงจร ในเวลาเดียวกันเวกเตอร์ U คือด้านตรงข้ามมุมฉากของสามเหลี่ยมมุมฉากของแรงดันไฟฟ้าซึ่งขาเป็นแรงดันไฟฟ้าที่ใช้งานและปฏิกิริยาของวงจร ( คุณเอ และ คุณ - เนื่องจากเวกเตอร์ของส่วนประกอบแรงดันไฟฟ้าที่ใช้งานอยู่ในทิศทางเดียว ค่าตัวเลขจึงรวมกัน: คุณ = คุณ 1R + คุณ 2R.
เวกเตอร์ของส่วนประกอบแรงดันไฟฟ้ารีแอกทีฟจะถูกกำกับตามแนวเส้นตรงหนึ่งเส้นในทิศทางตรงกันข้าม ดังนั้นจึงได้รับสัญญาณที่แตกต่างกัน: แรงดันไฟฟ้าตัวเหนี่ยวนำรีแอกทีฟถือเป็นบวกและแรงดันไฟฟ้าความจุถือเป็นลบ: U p = U L - U C
ด้วยกระแสไฟฟ้าเท่ากันในทุกองค์ประกอบของวงจร ยูแอล >ยูซี
- ปัจจุบัน ล่าช้ากว่าแรงดันไฟฟ้าโดยรวม
ในเฟสต่อมุม φ
- จากรูปสามเหลี่ยมความเครียดเป็นไปตามนี้
ที่ไหน ร = ร 1 + ร 2 และ X = XL L - X C ความต้านทานรวมและแอคทีฟและรีแอกแตนซ์ของวงจร ความต้านทานรวมของวงจรคือ Z
ความต้านทานเหล่านี้สามารถแสดงเป็นกราฟิกได้ด้วยด้านข้างของสามเหลี่ยมมุมฉากของความต้านทาน ซึ่งได้มาจากวิธีที่รู้จักกันดีจากสามเหลี่ยมแรงดันไฟฟ้า
ความต้านทานของวงจร Z คือค่าสัมประสิทธิ์สัดส่วนระหว่างค่าประสิทธิผลของกระแสและแรงดันไฟฟ้ารวมของวงจร:
ยู = ไอแซด; ฉัน = U/Z; Z = คุณ/ฉัน
จากสามเหลี่ยมแรงดันและความต้านทาน จะได้ปริมาณต่อไปนี้:
มุมเปลี่ยนเฟสระหว่างแรงดันและกระแสในวงจรเป็นค่าบวก ( φ >0) (กระแสเฟสนับจากเวกเตอร์ปัจจุบัน)
2. เอ็กซ์แอล< Х C แผนภาพเวกเตอร์แสดงในรูป 14.3 โดยที่ U L φ <0.
รจความต้านทานแบบแอคทีฟของวงจรมีลักษณะเป็นตัวเก็บประจุ .
สูตรการคำนวณสำหรับกรณีแรกยังคงไม่เปลี่ยนแปลงสำหรับกรณีที่สอง
3. XL = X C - ในกรณีนี้ส่วนประกอบแรงดันไฟฟ้ารีแอกทีฟของคอยล์และตัวเก็บประจุมีขนาดเท่ากันและได้รับการชดเชยร่วมกัน: ยูแอล = ยูซี (รูปที่ 14.4) ดังนั้นส่วนประกอบรีแอกทีฟของแรงดันไฟฟ้าทั้งหมดและรีแอกแตนซ์ทั้งหมดจะเท่ากับศูนย์ และความต้านทานรวมของวงจร Z = R
แรงดันไฟฟ้าทั้งหมดอยู่ในเฟสกับกระแสไฟฟ้าและมีขนาดเท่ากับแรงดันไฟฟ้าที่ใช้งาน
ส่วนประกอบแรงดันไฟฟ้า
มุมเฟส φ ระหว่างกระแสและแรงดันไฟฟ้าทั้งหมดเป็นศูนย์
กระแสไฟฟ้าในวงจรและแรงดันไฟฟ้าทั้งหมดสัมพันธ์กันโดยสูตร
U = IR หรือ I = U/R
ในกรณีของ X L = X C ปรากฏการณ์ของแรงดันไฟฟ้าเรโซแนนซ์เกิดขึ้นในวงจร
กระบวนการพลังงานในวงจรที่มีการเชื่อมต่อแบบอนุกรมของตัวเก็บประจุและขดลวด
จากสามเหลี่ยมแรงดันไฟฟ้ามันเป็นเรื่องง่ายที่จะได้สามเหลี่ยมกำลังซึ่งมีสูตรที่ทราบอยู่แล้วดังต่อไปนี้:
กำลังปฏิกิริยายังรวมอยู่ในการคำนวณด้วยเครื่องหมายต่างๆ: พลังงานอุปนัยเป็นบวกและพลังงานตัวเก็บประจุเป็นลบ
ตามนี้สัญลักษณ์ของกำลังไฟฟ้ารีแอกทีฟของวงจรทั้งหมดสามารถเป็นแบบใดแบบหนึ่งได้ดังต่อไปนี้จากสูตร (14.2)
ที่ φ>0 Q>0
- ที่ φ<0 Q<0.
กำลังไฟฟ้าที่ใช้งานอยู่จะเป็นค่าบวกในทุกมุม เนื่องจาก cos φ =คอส(- φ ).
พลังที่ปรากฏย่อมเป็นบวกเสมอ จากสูตร (14.2) เราสามารถสรุปได้ว่าในวงจรที่พิจารณามีการเปลี่ยนแปลงพลังงานไฟฟ้า (P ≠ 0) และกระบวนการแลกเปลี่ยนระหว่างเครื่องกำเนิดและเครื่องรับ (Q ≠ 0 ที่ φ ≠ 0).
กระบวนการพลังงานในกรณีนี้มีความซับซ้อนมากกว่าในวงจรธรรมดาที่พิจารณาก่อนหน้านี้ ภาวะแทรกซ้อนนี้อธิบายได้จากข้อเท็จจริงที่ว่านอกเหนือจากการแลกเปลี่ยนพลังงานระหว่างเครื่องกำเนิดและเครื่องรับแล้ว ยังมีการแลกเปลี่ยนพลังงานภายในเครื่องรับระหว่างขดลวดและตัวเก็บประจุด้วย
คุณสมบัติของกระบวนการพลังงานในวงจรที่มีการเชื่อมต่อแบบอนุกรมของคอยล์และตัวเก็บประจุแสดงในรูปที่ 1 ในรูป 14.5 ซึ่งแสดงกราฟกำลังปัจจุบันของแต่ละองค์ประกอบและวงจรโดยรวมที่ XL = X C.
คอยล์และตัวเก็บประจุจะสะสมพลังงานในปริมาณเท่ากันในระหว่างครึ่งรอบ อย่างไรก็ตาม ในช่วงไตรมาสแรกของช่วงเวลา เมื่อกระแสเพิ่มขึ้นและแรงดันตกคร่อมตัวเก็บประจุลดลง พลังงานจะสะสมในสนามแม่เหล็กของขดลวดและสนามไฟฟ้าของตัวเก็บประจุลดลง และอัตราการเปลี่ยนแปลงของพลังงาน (กำลัง ) เหมือนกันทุกเวลา สิ่งนี้ทำให้เชื่อได้ว่าการแลกเปลี่ยนพลังงานเกิดขึ้นเฉพาะในตัวรับระหว่างขดลวดเท่านั้น
และตัวเก็บประจุ
ในการแปลงพลังงานไฟฟ้าให้เป็นรูปแบบอื่น เครื่องรับจะได้รับจากเครื่องกำเนิดไฟฟ้าที่มีความเร็วเฉลี่ย (กำลัง) R
ปัญหาในหัวข้อและตัวอย่างการแก้ปัญหาวงจรที่มีการเชื่อมต่อแบบอนุกรมของตัวเก็บประจุและขดลวด
ตามสมการขององค์ประกอบ
. (15.1)
เราพบอาคารที่ซับซ้อนในปัจจุบัน ระหว่างทางในตัวส่วนเราได้รับความต้านทานที่ซับซ้อนของเครือข่ายสองเทอร์มินัล ความต้านทานแบบแอคทีฟของเครือข่ายสองเทอร์มินัลและรีแอกแตนซ์ของเครือข่ายสองเทอร์มินัล .
เสียงสะท้อนเฟสเครือข่ายสองเทอร์มินัลคือโหมดที่กระแสและแรงดันไฟฟ้าของเครือข่ายสองเทอร์มินัลอยู่ในเฟส: ในกรณีนี้ ค่ารีแอกแตนซ์และค่าการนำไฟฟ้ารีแอกทีฟของเครือข่ายสองเทอร์มินัลจะเท่ากับศูนย์
เรโซแนนซ์แรงดันไฟฟ้าเครือข่ายสองเทอร์มินัลเป็นโหมดที่แรงดันไฟฟ้าขององค์ประกอบวงจรได้รับการชดเชยสูงสุด ความต้านทานของเครือข่ายสองเทอร์มินัลมีน้อยมาก
เสียงสะท้อนของกระแสวงจรสองขั้วเรียกว่าโหมดที่กระแสขององค์ประกอบวงจรได้รับการชดเชยสูงสุด ความต้านทานรวมของเครือข่ายสองเทอร์มินัลมีค่าสูงสุด
สำหรับการเชื่อมต่อแบบอนุกรมของตัวต้านทาน ตัวเหนี่ยวนำ และตัวเก็บประจุ เฟสเรโซแนนซ์จะเกิดขึ้นพร้อมกับเรโซแนนซ์แรงดันไฟฟ้า ความถี่เรโซแนนซ์ถูกกำหนดโดยสูตร
ซึ่งได้มาจากค่ารีแอกแตนซ์เท่ากับศูนย์: .
การขึ้นอยู่กับค่าแรงดันไฟฟ้าที่มีประสิทธิผลกับความถี่สำหรับการเชื่อมต่อแบบอนุกรม ร, ล, คแสดงในรูปที่. 15.3. นิพจน์สำหรับการคำนวณแรงดันไฟฟ้าเหล่านี้ได้มาจากการคูณค่ากระแสที่มีประสิทธิผล (สูตร 15.2) ด้วยอิมพีแดนซ์ขององค์ประกอบ: , , (ดูย่อหน้าที่ 12)
มาสร้างแผนภาพเวกเตอร์ของกระแสและแรงดัน (รูปที่ 15.4 กรณีแสดงไว้ที่นี่ ยู แอล > ยู ซี- วิธีที่ง่ายที่สุดในการทำเช่นนี้คือถ้าเฟสเริ่มต้นของกระแสเป็นศูนย์: จากนั้นเวกเตอร์ที่เป็นตัวแทนของสารเชิงซ้อนปัจจุบันจะถูกชี้ไปที่มุมกับแกนจริงของระนาบเชิงซ้อน แรงดันไฟฟ้าตกคร่อมตัวต้านทานอยู่ในเฟสกับกระแส ดังนั้นเวกเตอร์ที่แทนค่าเชิงซ้อนของแรงดันไฟฟ้าคร่อมตัวต้านทานจะถูกนำไปในทิศทางเดียวกับเวกเตอร์ที่แทนค่าเชิงซ้อนกระแส
ข้าว. 15.3. | ข้าว. 15.4. | ข้าว. 15.5. |
แรงดันไฟฟ้าบนตัวเหนี่ยวนำอยู่ข้างหน้ากระแสไฟฟ้าในเฟสเป็นมุม ดังนั้นเวกเตอร์ที่แสดงถึงความซับซ้อนของแรงดันไฟฟ้าบนตัวเหนี่ยวนำจะถูกมุ่งตรงไปที่มุมกับเวกเตอร์ที่เป็นตัวแทนของกระแสเชิงซ้อน แรงดันไฟฟ้าบนตัวเก็บประจุจะล่าช้าในเฟสจากกระแสไปเป็นมุม ดังนั้นเวกเตอร์ที่เป็นตัวแทนของแรงดันไฟฟ้าที่ซับซ้อนบนตัวเก็บประจุจะถูกกำหนดทิศทางที่มุม – ไปยังเวกเตอร์ที่เป็นตัวแทนของกระแสเชิงซ้อน เวกเตอร์ที่แทนค่าเชิงซ้อนของแรงดันไฟฟ้าที่ใช้จะเท่ากับผลรวมของเวกเตอร์ที่แทนแรงดันไฟฟ้าเชิงซ้อนบนตัวต้านทาน ตัวเก็บประจุ และขดลวด ความยาวของเวกเตอร์ทั้งหมดเป็นสัดส่วนกับค่าประสิทธิผลของปริมาณที่สอดคล้องกัน นั่นคือในการวาดเวกเตอร์ คุณต้องกำหนดมาตราส่วน เช่น 1 เซนติเมตรคือ 20 โวลต์ 1 เซนติเมตรคือ 5 แอมแปร์
แผนภาพเวกเตอร์สำหรับโหมดเรโซแนนซ์จะแสดงในรูปที่ 1 15.5.
ลองคำนวณอัตราส่วนของค่าแรงดันไฟฟ้าที่มีประสิทธิผลบนตัวเหนี่ยวนำและบนตัวเก็บประจุต่อค่าประสิทธิผลของแรงดันไฟฟ้าต้นทางในโหมดเรโซแนนซ์
ให้เราคำนึงว่าในระหว่างการเรโซแนนซ์แรงดันไฟฟ้าบนคอยล์และบนตัวเก็บประจุจะชดเชยซึ่งกันและกันอย่างสมบูรณ์ (เรโซแนนซ์แรงดันไฟฟ้า) ดังนั้นแรงดันไฟฟ้าของแหล่งกำเนิดจึงเท่ากับแรงดันไฟฟ้าบนตัวต้านทาน: (รูปที่ 15.5) เราใช้ความสัมพันธ์ระหว่างค่าประสิทธิผลของกระแสและแรงดันไฟฟ้าสำหรับตัวต้านทาน คอยล์ และตัวเก็บประจุ รวมถึงสูตรสำหรับความถี่เรโซแนนซ์ เราได้รับ:
ที่ไหน .
ปริมาณเรียกว่า ความต้านทานของคลื่นวงจรออสซิลเลเตอร์และถูกกำหนดด้วยตัวอักษร r ความสัมพันธ์จะแสดงด้วยตัวอักษร Q และเรียกว่า ปัจจัยด้านคุณภาพวงจรการสั่น จะกำหนดคุณสมบัติการขยายของวงจรที่ความถี่เรโซแนนซ์ ในวงจรที่ดี ปัจจัยด้านคุณภาพสามารถอยู่ในลำดับหลายร้อย นั่นคือในโหมดเรโซแนนซ์ แรงดันไฟฟ้าบนคอยล์และตัวเก็บประจุอาจมากกว่าแรงดันไฟฟ้าที่ใช้กับเครือข่ายสองเทอร์มินัลหลายร้อยเท่า
เสียงสะท้อนมักใช้ในวิศวกรรมไฟฟ้าและอิเล็กทรอนิกส์เพื่อขยายแรงดันและกระแสไซน์ซอยด์ เช่นเดียวกับเพื่อแยกการสั่นของความถี่บางความถี่จากการสั่นที่ซับซ้อน อย่างไรก็ตาม เสียงสะท้อนที่ไม่ต้องการในวงจรไฟฟ้าข้อมูลทำให้เกิดการรบกวนและรุนแรงขึ้น และในวงจรไฟฟ้าอาจทำให้เกิดแรงดันไฟฟ้าและกระแสไฟฟ้าสูงจนเป็นอันตรายได้
สมมติเหมือนเมื่อก่อนว่ากระแสในวงจรแปรผันตามกฎหมาย
และคำนวณแรงดันไฟฟ้าระหว่างปลายวงจร คุณ- เนื่องจากเมื่อเชื่อมต่อตัวนำแบบอนุกรม แรงดันไฟฟ้าจะถูกเพิ่มเข้าไป ซึ่งเป็นแรงดันไฟฟ้าที่ต้องการ คุณคือผลรวมของแรงดันไฟฟ้าสามค่า: ความต้านทาน ความจุไฟฟ้า และความเหนี่ยวนำ และแรงดันไฟฟ้าแต่ละค่าเหล่านี้ ดังที่เราได้เห็น เปลี่ยนแปลงตามเวลาตามกฎโคไซน์:
, (5)
, (6)
ในการเพิ่มการแกว่งทั้งสามนี้ เราจะใช้แผนภาพแรงดันไฟฟ้าแบบเวกเตอร์ ความผันผวนของแรงดันไฟฟ้าข้ามความต้านทานจะแสดงด้วยเวกเตอร์ที่กำกับไปตามแกนปัจจุบันและมีความยาว ในขณะที่ความผันผวนของแรงดันไฟฟ้าข้ามความจุและความเหนี่ยวนำจะแสดงด้วยเวกเตอร์และตั้งฉากกับแกนปัจจุบันด้วยความยาว ( ฉันเมตร/วัตต์ ค) และ ( ฉันม.ก ล) (รูปที่ 9.) ลองจินตนาการว่าเวกเตอร์เหล่านี้หมุนทวนเข็มนาฬิการอบจุดกำเนิดร่วมด้วยความเร็วเชิงมุม w จากนั้นเส้นโครงบนแกนปัจจุบันของเวกเตอร์ , และ , จะถูกอธิบายตามลำดับโดยสูตร (5)-(7) แน่นอนว่า การฉายภาพบนแกนปัจจุบันของเวกเตอร์ทั้งหมด
เท่ากับผลรวมนั่นคือเท่ากับแรงดันไฟฟ้ารวมในส่วนวงจร ค่าสูงสุดของแรงดันไฟฟ้านี้เท่ากับโมดูลัสเวกเตอร์ ค่านี้กำหนดได้ง่ายทางเรขาคณิต ขั้นแรก ขอแนะนำให้ค้นหาโมดูลัสของเวกเตอร์:
,
แล้วตามทฤษฎีบทพีทาโกรัส:
. (8)
จากรูปก็ชัดเจนเช่นกันว่า
. (9)
สำหรับแรงดันไฟฟ้าบนส่วนของวงจรเราสามารถเขียนได้
โดยที่แอมพลิจูดของแรงดันไฟฟ้าและการเปลี่ยนเฟสระหว่างกระแสและแรงดันไฟฟ้าถูกกำหนดโดยสูตร (8), (9) ถ้า ดังนั้นแรงดันไฟฟ้าจะนำไปสู่กระแสในเฟส มิฉะนั้นแรงดันไฟฟ้าจะล่าช้ากว่าเฟส
สูตร (8) คล้ายกับกฎของโอห์มในแง่ที่ว่าแอมพลิจูดแรงดันไฟฟ้าเป็นสัดส่วนกับแอมพลิจูดกระแส ดังนั้นบางครั้งจึงเรียกว่ากฎของโอห์มสำหรับกระแสสลับ อย่างไรก็ตามต้องจำไว้ว่าสูตรนี้ใช้กับแอมพลิจูดเท่านั้น แต่ใช้กับค่าที่เกิดขึ้นทันที และ . ขนาด
เรียกว่าค่าความต้านทานของวงจรไฟฟ้ากระแสสลับ
เรียกว่ารีแอกแตนซ์ของวงจร และค่า ร- ความต้านทานแบบแอคทีฟ
สูตรผลลัพธ์ยังใช้ได้กับวงจรปิดที่มีเครื่องกำเนิดแรงดันไฟฟ้ากระแสสลับด้วย หากต่ำกว่า ร, คและ ลเข้าใจความหมายของห่วงโซ่ทั้งหมด (เช่น รแสดงถึงความต้านทานเชิงแอ็กทีฟรวมของวงจร รวมถึงความต้านทานภายในของเครื่องกำเนิดไฟฟ้าด้วย) ในกรณีนี้ ควรแทนที่สูตรทั้งหมด คุณบนแรงเคลื่อนไฟฟ้าของเครื่องกำเนิดไฟฟ้า ด้วยเหตุผลทั้งหมดของเรา มันไม่แยแสกับความเข้มข้นของความจุ ความเหนี่ยวนำ และความต้านทาน ดังนั้นในวงจรปิด (รูปที่ 8) เราสามารถพิจารณาได้ว่าความต้านทานเชิงแอ็กทีฟรวมของวงจรคืออะไร รวมถึงความต้านทานภายในของ เครื่องกำเนิดและ - ความจุและการเหนี่ยวนำของวงจรและแทนที่เครื่องกำเนิดไฟฟ้าจริงด้วยเครื่องจินตภาพซึ่งมีความต้านทานภายในเป็นศูนย์ ในกรณีนี้คือแรงดันไฟฟ้า คุณระหว่างจุด กและ ขจะเท่ากับแรงเคลื่อนไฟฟ้าของเครื่องกำเนิด เป็นไปตามนั้นสูตร (8), (9) ก็ใช้ได้กับวงจรไฟฟ้ากระแสสลับปิดเช่นกัน ถ้าโดย , และเราเข้าใจความหมายของวงจรทั้งหมดและแทนที่ในสูตรทั้งหมด คุณบนแรงเคลื่อนไฟฟ้าของเครื่องกำเนิดไฟฟ้า
จากผลลัพธ์ที่ได้ข้างต้น คุณจะพบความสัมพันธ์ระหว่างความผันผวนของกระแสและแรงดันไฟฟ้าในวงจรใดๆ ลองพิจารณาการเชื่อมต่อแบบอนุกรมของตัวต้านทาน ตัวเก็บประจุ และตัวเหนี่ยวนำ (รูปที่ 8)
สมมติเหมือนเมื่อก่อนว่ากระแสในวงจรแปรผันตามกฎหมาย
,
และคำนวณแรงดันไฟฟ้าระหว่างปลายวงจร คุณ- เนื่องจากเมื่อเชื่อมต่อตัวนำแบบอนุกรม แรงดันไฟฟ้าจะถูกเพิ่มเข้าไป ซึ่งเป็นแรงดันไฟฟ้าที่ต้องการ คุณคือผลรวมของแรงดันไฟฟ้าทั้งสาม: คร่อมความต้านทาน , บนภาชนะ และเรื่องการเหนี่ยวนำ และดังที่เราได้เห็นแล้วว่าแรงดันไฟฟ้าแต่ละอันเหล่านี้เปลี่ยนแปลงไปตามกาลเวลาตามกฎโคไซน์:
, (5)
, (6)
ในการเพิ่มการแกว่งทั้งสามนี้ เราจะใช้แผนภาพแรงดันไฟฟ้าแบบเวกเตอร์ ความผันผวนของแรงดันไฟฟ้าข้ามความต้านทานจะแสดงด้วยเวกเตอร์
มุ่งไปตามแกนปัจจุบันและมีความยาว
ความผันผวนของแรงดันไฟฟ้าระหว่างความจุและความเหนี่ยวนำเป็นเวกเตอร์
และ
ตั้งฉากกับแกนปัจจุบัน โดยมีความยาว ( ฉันม. / ค) และ ( ฉันม ล) (รูปที่ 9.) ลองจินตนาการว่าเวกเตอร์เหล่านี้หมุนทวนเข็มนาฬิการอบจุดกำเนิดร่วมด้วยความเร็วเชิงมุม จากนั้นจึงฉายภาพลงบนแกนของกระแสเวกเตอร์
,
และ
จะถูกอธิบายตามลำดับโดยสูตร (5)-(7) แน่นอนว่า การฉายภาพบนแกนปัจจุบันของเวกเตอร์ทั้งหมด
เท่ากับผลรวม
,
นั่นคือเท่ากับแรงดันไฟฟ้ารวมในส่วนวงจร ค่าสูงสุดของแรงดันไฟฟ้านี้เท่ากับโมดูลัสเวกเตอร์
- ค่านี้กำหนดได้ง่ายทางเรขาคณิต ขั้นแรก ขอแนะนำให้ค้นหาขนาดของเวกเตอร์
:
,
แล้วตามทฤษฎีบทพีทาโกรัส:
. (8)
จากรูปก็ชัดเจนเช่นกันว่า
. (9)
สำหรับแรงดันไฟฟ้าบนส่วนของวงจรเราสามารถเขียนได้
โดยที่แอมพลิจูดของแรงดันไฟฟ้าและการเปลี่ยนเฟสระหว่างกระแสและแรงดันไฟฟ้าถูกกำหนดโดยสูตร (8), (9) ถ้า
จากนั้นแรงดันไฟฟ้าจะนำไปสู่กระแสในเฟส มิฉะนั้นแรงดันไฟฟ้าจะล่าช้ากว่าเฟส
สูตร (8) คล้ายกับกฎของโอห์มในแง่ที่ว่าแอมพลิจูดแรงดันไฟฟ้าเป็นสัดส่วนกับแอมพลิจูดกระแส ดังนั้นบางครั้งจึงเรียกว่ากฎของโอห์มสำหรับกระแสสลับ อย่างไรก็ตาม ต้องจำไว้ว่าสูตรนี้ใช้กับแอมพลิจูดเท่านั้น แต่ใช้กับค่าที่เกิดขึ้นทันทีไม่ได้
และ
- ขนาด
เรียกว่าค่าความต้านทานของวงจรไฟฟ้ากระแสสลับ
เรียกว่ารีแอกแตนซ์ของวงจร และค่า ร- ความต้านทานแบบแอคทีฟ
สูตรผลลัพธ์ยังใช้ได้กับวงจรปิดที่มีเครื่องกำเนิดแรงดันไฟฟ้ากระแสสลับด้วย หากต่ำกว่า ร, คและ ลเข้าใจความหมายของห่วงโซ่ทั้งหมด (เช่น รแสดงถึงความต้านทานเชิงแอ็กทีฟรวมของวงจร รวมถึงความต้านทานภายในของเครื่องกำเนิดไฟฟ้าด้วย) ในกรณีนี้ ควรแทนที่สูตรทั้งหมด คุณบนแรงเคลื่อนไฟฟ้าของเครื่องกำเนิดไฟฟ้า อันที่จริงด้วยเหตุผลทั้งหมดของเรามันไม่แยแสที่ความจุความเหนี่ยวนำและความต้านทานนั้นมีความเข้มข้นอย่างแน่นอนดังนั้นในวงจรปิด (รูปที่ 8) เราสามารถสรุปได้ว่า แสดงถึงความต้านทานเชิงแอ็กทีฟรวมของวงจร รวมถึงความต้านทานภายในของเครื่องกำเนิดไฟฟ้า และ และ - ความจุและความเหนี่ยวนำของวงจร และแทนที่เครื่องกำเนิดไฟฟ้าจริงด้วยเครื่องจินตภาพซึ่งมีความต้านทานภายในเป็นศูนย์ ในกรณีนี้คือแรงดันไฟฟ้า คุณระหว่างจุด กและ ขจะเท่ากับแรงเคลื่อนไฟฟ้าของเครื่องกำเนิด - เป็นไปตามสูตร (8), (9) สำหรับวงจรไฟฟ้ากระแสสลับแบบปิดหากอยู่ภายใต้ ,, และ เข้าใจความหมายของห่วงโซ่ทั้งหมดและแทนที่ในทุกสูตร คุณบน EMF ของเครื่องกำเนิดไฟฟ้า .